粒子組裝成高階結(jié)構(gòu)是部分介觀物質(zhì)的起源。超粒子就是這樣的一類膠體,膠體規(guī)模的超結(jié)構(gòu)必須在對局部相互作用的精確控制下進(jìn)行組裝。傳統(tǒng)上自組裝膠體通過非特異性相互作用驅(qū)動,例如范德華力和靜電。一種誘導(dǎo)膠體粒子之間長距離定向相互作用的有效方法是施加外部電磁場。但是,外部場驅(qū)動的組裝無法提供對超粒子局部排列的內(nèi)在控制。缺乏對膠體局部組裝構(gòu)型的控制將超結(jié)構(gòu)的種類限制為一維鏈,二維晶體和其他全局各向同性的團簇。因此,使用遠(yuǎn)距離場驅(qū)動的相互作用組裝具有明確結(jié)構(gòu)的離散超粒子仍然是一個挑戰(zhàn)。

磁場驅(qū)動的多組分超粒子的組裝和重構(gòu)

近日,路易斯安那州立大學(xué)的Bhuvnesh Bharti教授團隊在《Science Advances》上介紹了一種由離散的“核”和非磁性的“衛(wèi)星”粒子組成的離散各向異性超粒子的動態(tài)組裝。作者通過控制鐵蒸氣在聚苯乙烯核局部表面的沉積來制造磁性層,并對粒子之間的磁場誘導(dǎo)相互作用進(jìn)行編程。通過控制構(gòu)件的連接性,組成和分布,作者展示了三維多組分超粒子的組裝,這些超粒子可以響應(yīng)外部場強的變化而動態(tài)地重構(gòu)。具有預(yù)定對稱性的可調(diào)、本體組裝的膠體物質(zhì)提供了一個平臺,可以設(shè)計具有可預(yù)編程的物理和化學(xué)特性的功能性微結(jié)構(gòu)材料。

作者將核及聚苯乙烯衛(wèi)星粒子混入超順磁性Fe3O4納米顆粒的水性鐵磁流體中配置懸浮液,并將其暴露于均勻的外磁場使衛(wèi)星粒子附著到核上而形成離散的各向異性超粒子組裝。鐵磁層為組裝提供了強大的方向性,大多數(shù)衛(wèi)星粒子都附著在鐵層上。組裝的結(jié)構(gòu)是瞬態(tài)的,并且在關(guān)閉外部磁場時消失。由于它們的負(fù)表面電荷,懸浮液中的所有粒子最初都會相互排斥。一旦施加了外部磁場,該組裝將遵循多步生長機制。超粒子的生長速率與衛(wèi)星粒子的數(shù)量成正比,衛(wèi)星粒子的濃度還決定了超粒子可以達(dá)到的最大尺寸。在暴露于磁場(2500 A m-1)約35分鐘后,這些團簇達(dá)到了接近平衡的狀態(tài)。

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圖1. 超粒子組裝和實驗裝置。(A)Janus粒子的SEM和(B)熒光顯微照片。(C)用于在顯微鏡平臺上組裝的亥姆霍茲線圈。(D)模型組裝系統(tǒng)的示意圖和相應(yīng)的明場圖像。(E到I)四個衛(wèi)星粒子聚集到核上的多步超粒子生長。(J到N)鐵磁流體中組裝過程動力學(xué)的熒光顯微照片。

溶液中的超粒子會經(jīng)歷吸引力和排斥磁力之間的競爭:多極相互作用會導(dǎo)致組裝,而遠(yuǎn)距離磁力排斥則會導(dǎo)致分離,并限制了密堆積晶體狀相的形成。超粒子之間的自我回避是由A-A偶極排斥引起的。這種自限磁行為導(dǎo)致超粒子有序排列成六邊形陣列。取決于電場強度,鐵層大小和鐵磁流體濃度等因素,團簇以各種結(jié)構(gòu)出現(xiàn)。在某些情況下,衛(wèi)星粒子不僅會聚集在金屬層上,而且會聚集在核的非磁性半球上,組成具有相同成分和不同構(gòu)型的膠體異構(gòu)體。衛(wèi)星粒子與核的總比例增加會導(dǎo)致Janus粒子的特征捕獲空間內(nèi)非磁性粒子的數(shù)量增加,有利于形成較大的團簇。

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圖2. 膠體團簇和衛(wèi)星粒子/核數(shù)量比的影響。(A)超粒子的二維六邊形排列。(B)膠體團簇的分類:從上到下,衛(wèi)星粒子的數(shù)量增加;從左到右,非磁性半球上的衛(wèi)星粒子比例增大。(C)隨著衛(wèi)星粒子/核數(shù)量比的增加,較小團簇的組裝頻率降低,有利于形成較大的超粒子。

磁能被表示為施加磁場平面中衛(wèi)星粒子取向角θ的函數(shù)。意外的是,磁能在θ= 109°處顯示局部極小值。這種極小值的存在是由于衛(wèi)星粒子和鐵層之間的吸引力達(dá)到微妙的平衡,再加上非磁性半球和衛(wèi)星粒子之間排斥力的結(jié)果。在組裝過程中,從非磁性半球側(cè)接近Janus粒子的衛(wèi)星粒子會受到90°磁極的強排斥作用和180°赤道的弱排斥作用。同時,它會受到跨Janus顆粒的金屬層的吸引。局部最小值的取向角取決于這些磁性相互作用之間的平衡。較低形成焓的團簇具有熱力學(xué)優(yōu)勢。因此,對于給定的團簇大小,X優(yōu)于異構(gòu)體Y,后者在非磁性半球上附著一個粒子,異構(gòu)體Y比異構(gòu)體Z在熱力學(xué)上更有利。

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圖3. Janus粒子的磁能圖。(A)衛(wèi)星粒子相對于Janus粒子的定位。(B)在固定的施加磁場強度H = 2500 A m-1的情況下,所計算的偶極磁能與θ的關(guān)系圖。在θ= 0°處找到了總能量最小值,在θ= 109°處找到了局部極小值。(C)使用COMSOL計算的Janus粒子周圍的磁通密度分布。

鐵層大小J對于團簇的磁能分布具有很大影響。浸沒在鐵磁流體中的無鐵層粒子在極點(90°)處呈現(xiàn)單個整體最小值,鐵層的引入使新的全局最小值移到了鐵層的赤道上(0°)。對于Janus粒子,此局部最小值的位置從J = 0.1的93° 移到J = 0.5的109°。將J = 0增加到J = 0.5,衛(wèi)星粒子在局部最小值上的位置將從δ= 0.05μm變?yōu)棣? 1.1μm(δ衛(wèi)星粒子中心與核極軸之間的距離)。核是具有高度可極化的鐵磁不對稱四極子,核在赤道處吸引衛(wèi)星粒子,并在兩極附近排斥它們。鐵層的增加意味著兩種相互作用的加強。如果J減小,相互作用的強度也將減小并使核接近各向同性情況。

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圖4. 鐵層大小J的影響。(A)對于不同的鐵層尺寸,計算出的偶極磁能與θ的關(guān)系。(B)距離δ的測量和計算值隨J的增加而增加。(C)從下到上,AB Y的圖像通過增加鐵層尺寸獲得的具有不同結(jié)構(gòu)的超粒子。

膠體相互作用的調(diào)優(yōu)技術(shù)構(gòu)成了未來功能應(yīng)用開發(fā)的工具集。在此背景下,本研究連接了超粒子工程領(lǐng)域的兩大研究潮流:以可重復(fù)性為代價獲得的簡單的、可擴展的方法,以及經(jīng)過多個復(fù)雜階段組裝而成的高度精確的結(jié)構(gòu)。

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